В. И. ЕЛИСЕЕВ

ВВЕДЕНИЕ В МЕТОДЫ ТЕОРИИ ФУНКЦИЙ ПРОСТРАНСТВЕННОГО КОМПЛЕКСНОГО ПЕРЕМЕННОГО
[Оглавление][Блог]

В продаже новые книги автора на Amazon.com

Amazon.com

- Елисеев В.И. Числовое поле. Введение в ТФКПП.

- Елисеев В.И. Оси координат физической реальности.


9.3. Исследование поля критических температур перехода в сверхпроводящее состояние известных соединений.

Температурное поле перехода керамики в сверхпроводящее состояние, а также в проводящее состояние представлено на графиках рис 88-100 и прилагаемых к ним расчетным таблицам.

Основные выводы из расчета и графического построения следующие. Сверхпроводящие керамики существуют в интервале изменения стехиометрического коэффициента по кислороду. Рассмотрены керамики , где М -символ редкоземельного элемента.

M

Z - заряд ядра

А - количество нуклонов

- энергия первого ионизационного потенциала эв

Y - иттрий

38

89

6.2171

La - лантан

57

139

5.577

Nd - неодим

60

142

5.49

Sm - самарий

62

154

5.65

Eu - европий

63

153

5.664

Gd - гадолиний

64

154

6.16

Er - эрбий

68

170

6.1

Lu - лютеций

71

175

5.4229

Pr - празеодим

59

141

5.42

Для М взят изотоп А с наибольшим процентным содержанием среди других себе подобных изотопов.

Графики качественно повторяют друг друга. Состоят как правило из ветвей, которые имеют максимальную температуру проводимости и минимальную 0К. Ветви заключены в определенном интервале по изменению Х для каждого состава сверхпроводника.

Характер изменения температуры и протяженность интервала зависят от параметров М. Переход от одной ветви к другой происходит скачком. Изменение Х в пределах 0,001 для параметра Х в районе скачка увеличивает точность максимальной температуры и величину Х, для которой . Скачок по температуре не уходит в бесконечность, а фиксируется конечной величиной . Кривые от максимальной температуре сходят до нулевой температуры, проходя величину критической температуры . Максимальная критическая температура и 0 К определяют фазы сверхпроводящего соединения по кислороду .

Фаза металлической проводимости фиксируется интервалом от Х, при котором имеем мах до Х, при котором имеем мах. Для различных сверхпроводников протяженность фаз меняется, а также меняется их сдвиг по оси Х относительно друг друга.

Значения критических температур определяется НЕОБХОДИМЫМИ условиями. ДОСТАТОЧНЫЕ условия по скорости электронов в зоне проводимости и сверхпроводимости позволяют отделить эти фазы друг от друга.

Для всех соединений проводящая фаза фиксируется НЕОБХОДИМЫМ условием

cp1

Для сверхпроводящей фазы выполняются условия

cp2

Температура Т определяется по формуле (13), в которой обменный квант берется для элемента бария Ba, из предыдущего цикла перед выполнением условий ср2, ср1. Для всех соединений этих сверхпроводников первым отдает электрон в зону проводимости атом бария Ba.

Плавный выход кривой к нулевой температуре сопровождается выполнением третьего и даже возможно четвертого необходимого условия

ср3

Возможен вариант когда все элементы соединения отдают по электрону в зону проводимости и выполняется необходимое условие ср4.

 

cp4

После выполнения условий ср3, ср4 и происходит скачок температуры и переход на другую ветвь по интервалу изменения стехиометрии кислорода . Чем выше скачок по температуре тем выше температура перехода в сверхпроводящее состояние. Максимальные значения сосредоточены в узком диапазоне изменения /

На крайних ветвях НЕОБХОДИМЫЕ и ДОСТАТОЧНЫЕ условия ср1, ср2,…. Комбинируются так, что их выполнение на протяженности всей ветви не даст критической температуры . Предельные значения Х на этой ветви фиксируются выполнением условий в нулевом цикле приближения, либо постоянным значением минимального обменного кванта

Мэв.

При переходе от проводящего состояние к сверхпроводящему обязательно соблюдение перехода в НЕОБХОДИМЫХ условиях от СР1 к СР2, СР3… для сверхпроводников, представленных в таблице ДОСТАТОЧНОЕ условие при этом переходе фиксирует резкое увеличение скорости электронов в зоне проводимости по порядку отдо см/сек. (Смотри таблицы к каждому графику.) Максимальная скорость достигается при 0 К. При невыполнении условия СР2 при 0К соединение не является при данной фиксированной стехиометрии по кислороду сверхпроводником. При выполнении условия СР3 скорости максимальны и достигают до см/сек. В таблицах даны точки перехода при смене НЕОБХОДИМЫХ условий. На графиках точки перехода от проводящего состояния к сверхпроводящему зафиксированы значениями стехиометрического коэффициента по кислороду. В точках смены необходимых условий происходит изменение скорости электронов в зоне проводимости ( смотри таблицы к графикам).

Исследовано температурное поле 5-ти компонентных керамик.

Произведен расчет двух соединений

Результаты представлены таблично и графически. Интервал изменения Х ориентирован на экспериментальные данные. Для этих соединений выполняются одновременно НЕОБХОДИМЫЕ условия в форме СР1, СP2, СР3, СР4 для первого соединения и для второго в форме СР1, СР3,СР4.

В первом цикле приближения использовались формулы (22а) и (22б), во втором (22) и (22б).Скорость электронов при переходе от условия СР1 (условие проводимости) к условиям СР2, СР3, СР4 возрастала почти на порядок ( см таблицу) . Если для первого условия колебания скорости электронов были в пределах см/сек, то для условий СР2,СР3,..см/сек.

Теория не отрицает создание в образцах сложных структур с чередование состояний проводимости и сверхпроводимости. Иногда эти фазы называют фазами Шубникова.

Еще раз подчеркнем особенности температурного поля сверхпроводников выявленные в результате расчета. Зависимость температуры Т от стехиометрического коэффициента по кислороду имеют следующие закономерности.

Зависимость распадается на несколько ветвей. Переход от одной ветви на другую при увеличении Х происходит в критических точках скачком от температуры до

мах. Интервал перехода по и стремится к нулю (в пределах точности расчета по погрешности величины ионизационного потенциала атомов). Переход фиксируется НЕОБХОДИМЫМИ условиями сменой с СР1 на СР2 ( фактический в одной точке Х).При этом происходит уменьшение скорости электронов в зоне проводимости. Падает концентрация носителей тока согласно условию СР1 и падает скорость. Смена скорости это достаточные условия для определения свойств проводника.

Переход от мах до мин 0 К происходит на пологой ветви кривой. При этом ветвь имеет две зоны. Зона металлической проводимости и сверхпроводящую зону .

Критические точки перехода с одной зоны в другую зафиксированы сменой НЕОБХОДИМЫХ условий с СР1 на СР2. Увеличивается концентрация носителей электрического тока и возрастает скорость. Изменения происходят в узком интервале по Х (). Достаточные условия фиксируются изменением скорости электронов в зоне проводимости.

Для соединения проверены две точки с максимальной точностью расчета.

см/сек

Первая точка отличается от второй на Скорость возрастает в 3,12 раз. Это переход от металлической проводимости к сверхпроводимости. Разность температур составляет

. В переводе на энергию это составляет 0,0000534эв.

Вторая точка.

см/сек

, Скорость возрастает в 2,19 раз. На переход затрачивается 1,1эв.

Известно, что электроны в атомах обладают энергиями в десятки ЭВ. Сверхпроводимость разрушается при эв. Эта энергия и соответствует расчету изменения энергии при смене НЕОБХОДИМЫХ условий при изменении свойств проводника.

Таким образом, вопреки теории БКШ - теория Бардина - Купера - Шриффера о куперовских парах, рассчитана другая версия разрушения сверхпроводящего состояния. Версия согласуется с расчетом температур сверхпроводящего перехода. В теории БКШ этого не удалось сделать.

[Следующий параграф]


Мини оглавление:

[0], [1.1.1, 1.1.2, 1.1.3, 1.1.4, 1.1.5, 1.1.6, 1.1.7, 1.1.8, 1.2, 1.2.1, 1.2.2, 1.2.2.a, 1.2.2.b, 1.2.2.c, 1.2.2.d, 1.2.2.e, 1.2.2.f, 1.2.2.g, 1.2.2.h, 1.2.3, 1.3.1, 1.3.2, 1.3.3, 1.3.4, 1.3.5, 1.3.6, 1.4.1, 1.4.2, 1.5, 1.6, 1.7.1, 1.7.2, 1.7.3.1, 1.7.3.2, 1.7.3.3, 1.7.4.1, 1.7.4.2, 1.8.1], [2.1, 2.2],[3.1, 3.2, 3.3, 3.4.1, 3.4.2, 3.4.3, 3.4.4, 3.4.5],[4.1, 4.2, 4.3, 4.4],[5.1, 5.1.Рис.52, 5.2, 5.3, 5.4, 5.4.Т1, 5.4.Т2, 5.4.Т3, 5.5.1, 5.5.2, 5.5.3, 5.5.4],[6.1.1, 6.1.2, 6.2.1, 6.2.2, 6.2.3, 6.2.4, 6.2.5, 6.3, 6.4.1, 6.4.2, 6.5.1, 6.5.2],[7.1, 7.2, 7.3, 7.4, 7.5, 7.6, 7.7.1, 7.7.2, 7.8.1, 7.8.2, 7.8.3, 7.9],[8.1, 8.2.1, 8.2.2, 8.3, 8.4, 8.5, 8.6, 8.6.T1, 8.7, 8.8.1, 8.8.2, 8.8.3, 8.9.1, 8.9.2, 8.9.3, 8.10, 8.10.T2, 8.10.T3],[9.1, 9.2, 9.3, Рис.88, 89, 90, 91, 92, 93, 94, 95, 96, 97, 98, 99, 100],[10.1, 10.2, 10.3, 10.4, 10.5, 10.6, 10.7, 10.8, 10.9, 10.10, 10.11, 10.12, 10.13, 10.14, 10.15.1, 10.15.2, 10.16.1, 10.16.2, 10.17, 10.18],[11

Вы можете скачать книгу целиком на свой компьютер в виде PDF файла (10.3Mb / 541 страниц) (31 Авгутста 2003). Размещенный материал является электронной версией книги: © В.И.Елисеев, "Введение в методы теории функций пространственного комплексного переменного", изданной Центром научно-технического творчества молодежи Алгоритм. - М.:, НИАТ. - 1990. Шифр Д7-90/83308. в каталоге Государственной публичной научно-технической библиотеки.Приносим особые благодарности Туристической Компании "Gallery Of Destinations" за оказанную финансовую поддержку в издании книги. Сайт действует с 10 августа 1998.

E-mail: mathsru@gmail.com

Rambler's Top100 Service