Продолжение 4 из 5, 6.2. Возбужденное состояние ядер с позиции структуры пространства на малых линейных расстояниях. Расчет электронного и позитронного распада ядер. Условия электронного и позитронного распада ядер с позиции пространственной структуры.

В. И. ЕЛИСЕЕВ

ВВЕДЕНИЕ В МЕТОДЫ ТЕОРИИ ФУНКЦИЙ ПРОСТРАНСТВЕННОГО КОМПЛЕКСНОГО ПЕРЕМЕННОГО
[Оглавление]

Продолжение 4 из 5

6.2. Возбужденное состояние ядер с позиции структуры пространства на малых линейных расстояниях. Расчет электронного и позитронного распада ядер. Условия электронного и позитронного распада ядер с позиции пространственной структуры.

N
136	125.08	6.08	>>K,	124.82	6.06	>>	124.66	6.04
137	125.01	6.12	>>K	124.89	6.11	>>	124.67	6.08
138	125.02	6.16	>>K	124.84	6.15	>>	124.75	6.14
139	124.93	6.2	>>K	124.87	6.19	>>	124.73	6.18
140	124.92	6.24	>>K,	124.80	6.23	>=	124.78	6.23
141	124.8	6.27	<=const 100%	124.81	6.27	>=	124.73	6.27
142	124.76	6.31	>=	124.72	6.31	<=	124.76	6.31
143	124.63	6.34	<<	124.70	6.35	>=	124.69	6.35
144	124.57	6.38	<=	124.58	6.38	<<	124.69	6.39
145	124.41	6.41	<<	124.54	6.42	<=	124.59	6.42
146	124.33	6.44	<<	124.41	6.45	<<	124.57	6.47
147	124.16	6.47	<<	124.35	6.49	<<	124.45	6.5
148	124.06	6.5	<<	124.19	6.51	<<	124.4	6.53
149	123.87	6.52	<<	124.11	6.55	<<	124.27	6.56

Четко совпадают границы распада и постоянный изотоп с таблицей 37.1 Изотоп находится в метастабильном состоянии.

N
28	120.68	1.23	>>p	117.38	1.17	>>	108.46	1.00
29	123.33	1.33	>>p	119.71	1.25	>>	114.01	1.13
30	123.96	1.38	>>	122.72	1.35	>>	116.93	1.22
31	125.45	1.45	>>	123.76	1.41	>>	120.42	1.33
32	125.31	1.48	<<const 95%	125.56	1.49	>>	121.94	1.41
33	126.02	1.54	>=	125.77	1.54	>>	124.12	1.5
34	125.36	1.57	<c4.2%	126.75	1.6	>>	124.73	1.55
35	125.54	1.61	<<	126.4	1.63	>>	126.03	1.62
36	124.52	1.62	<.014%	126.81	1.69	>>	126.02	1.66
37	124.31	1.66	<<	126.07	1.71	<<	126.7	1.72
38	123.04	1.67	<<	126.06	1.75	<=	126.27	1.75

Четкое совпадение границ распада изотопов и области их стабильности.


48	124,03	2,11		122,11	2,05		118,24	1,92
49	125,32	2,2		123,21	2,13		120,4	2,03
50	125,85	2,26		124,65	2,22		121,7	2,12
51	126,75	2,34		125,34	2,29		123,3	2,22
52	126,98	2,4	>>	126,36	2,37	>>	124,16	2,29
53	127,57	2,46	>>	126,73	2,43	>>	125,33	2,38
54	127,56	2,51	>>	127,44	2,5	>>	125,85	2,44
55	127,9	2,57	>>K	127,55	2,55	>>	126,69	2,52
56	127,7	2,61	<91.7%	128,00	2,62	>>	126,95	2,58
57	127,85	2,66	<2.17%	127,92	2,66	>>	127,52	2,65
58	127,5	2,69	<0.31%	128,16	2,72	>>	127,56	2,69
59	127.48	2.74	<<	127.92	2.76	==	127.92	2.76
60	127.01	2.76	<<Const	128.00	2.81	>>	127.79	2.8
61	126.87	2.8	<<	127.62	2.84	<<	127.97	2.85

Соблюдаются границы распада и чередование в области устойчивых ядер изотопов неустойчивые ядра.


74	126.96	3.41	>>	126.42	3.38	>>	125.04	3.31
75	127.33	3.48	>>	126.66	3.44	>>	125.7	3.39
76	127.38	3.52	>>	127.09	3.51	>>	126.01	3.45
77	127.63	3.59	>>	127.21	3.56	>>	126.52	3.52
78	127.58	3.63	>=	127.52	3.63	>>	126.71	3.58
79	127.73	3.69	>K,	127.53	3.67	>>	127.08	3.65
80	127.6	3.72	<c2.27%	127.73	3.73	>>	127.16	3.7
81	127.65	3.77	<<	127.66	3.78	>>	127.42	3.76
82	127.44	3.81	<11.56%	127.76	3.83	>>	127.4	3.81
83	127.42	3.85	<11.55%	127.61	3.87	>>	127.57	3.86
84	127.15	3.88	<56.9%	127.64	3.91	>>	127.47	3.9
85	127.06	3.93	<<	127.42	3.95	<	127.55	3.96
86	126.74	3.95	<17.4%	127.38	3.99	<=	127.39	3.99
87	126.59	3.99	<<	127.1	4.02	<	127.4	4.04
88	126.22	4.01	<<	127.00	4.06	<<	127.17	4.07
89	126.02	4.04	<<	126.67	4.09	<<	127.12	4.12
90	125.61	4.06	<<	126.51	4.12	<<	126.84	4.14
91	125.36	4.09	<<	126.15	4.14	<<	126.73	4.18

Расчетная таблица находится в полном соответствии с экспериментальными данными таблицы 37.1. Область стабильных ядер изотопов точно ограничена областью неустойчивых ядер и в соответствии с таблицей идет чередование неустойчивых ядер с устойчивыми.

N
88	126.61	4.04	>	126.15	4.01	>>	125.08	3.94
89	126.89	4.10	>	126.32	4.06	>>	125.55	4.02
90	126.93	4.15	>>	126.65	4.13	>	125.78	4.08
91	127.12	4.21	>>	126.74	4.18	>>	126.16	4.15
92	127.09	4.25	>=i.p.	126.97	4.25	>>	126.3	4.2
93	127.21	4.31	>>	126.99	4.29	>>	126.58	4.27
94	127.12	4.35	<=9.12%	127.15	4.35	>>	126.64	4.32
95	127.17	4.4	>>	127.10	4.39	>>	126.85	4.38
96	127.03	4.44	<<16.5%	127.19	4.45	>>	126.85	4.42
97	127.02	4.48	<9.45%	127.09	4.49	>>	126.98	4.48
98	126.83	4.51	<23.75%	127.12	4.53	>>	126.92	4.52
99	126.78	4.56	<<	126.97	4.57	<=	126.99	4.57
100	126.54	4.59	<9.62%	126.95	4.62	>>	126.88	4.61
101	126.44	4.62	<<	126.75	4.65	<<	126.9	4.66
102	126.17	4.65	<<	126.68	4.69	<=	126.74	4.69
103	126.03	4.68	<<	126.45	4.72	<<	126.71	4.74
104	125.72	4.71	<<	126.34	4.75	<<	126.51	4.77
105	125.55	4.74	<<	126.07	4.78	<<	126.43	4.81

Чередование стабильных и нестабильных ядер изотопов молибдена в точном соответствии с экспериментальной таблицей 37.1.

N
94	126.31	4.29	>>K	125.44	4.23	>>	124.73	4.19
95	126.42	4.35	>>K	125.81	4.3	>>	125.01	4.25
96	126.66	4.41	>>K	125.96	4.36	>>	125.43	4.32
97	126.70	4.46	>>	126.25	4.43	>>	125.63	4.38
98	126.88	4.52	>>	126.34	4.48	>>	125.95	4.45
99	126.85	4.56	>>K,	126.55	4.54	>>	126.08	4.51
100	126.96	4.62	>>K,	126.57	4.59	>>	126.33	4.57
101	126.89	4.66	>>K	126.72	4.64	>>	126.39	4.62
102	126.94	4.71	>>	126.68	4.69	>>	126.58	4.68
103	126.82	4.74	>=100%,i.p.	126.77	4.74		126.58	4.73
104	126.82	4.79	>>	126.69	4.78	<=i.p.	126.7	4.78
105	126.65	4.82	<<	126.73	4.83	>>	126.65	4.82
106	126.61	4.87	>=	126.6	4.87	<<	126.72	4.88
107	126.41	4.9	<<	126.59	4.91	<=	126.63	4.91
108	126.33	4.94	<=	126.42	4.94	<<	126.65	4.96
109	126.09	4.96	<<	126.37	4.98	<<	126.51	5.00
110	125.97	5.00	<<	126.17	5.01	<<	126.49	5.04
111	125.71	5.02	<<	126.08	5.05	<<	126.32	5.07
112	125.56	5.06	<<	125.85	5.08	<<	126.26	5.11
113	125.26	5.08	<<	125.73	5.11	<<	126.06	5.14
114	125.08	5.11	<<	124.46	5.14	<<	125.96	5.18
115	124.77	5.12	<<	125.31	5.17	<<	125.73	5.2

Hа устойчивый изотоп претендует изотоп с N=105 , эта величина сдвинута на 2 нейтрона. Табличный устойчивый при N=103. Это второй случай несовпадения, который в дальнейшем будет исследован.

N
118	125.9	5.35	>>	125.48	5.32	>>	125.18	5.29
119	125.87	5.4	>>	125.62	5.38	>>	125.25	5.34
120	125.94	5.45	>>	125.62	5.42	>>	125.42	5.4
121	125.88	5.49	>>	125.72	5.47	>>	125.45	5.45
122	125.91	5.54	>>	125.69	5.52	>>	125.58	5.51
123	125.81	5.57	>=K	125.75	5.57	>>	125.57	5.55
124	125.81	5.62	>>	125.68	5.6	>=	125.65	5.6
125	125.68	5.65	>=K	125.7	5.65	>>	125.61	5.64
126	125.65	5.69	>=	125.6	5.69	<=	125.65	5.69
127	125.5	5.72	<<100%	125.59	5.73	>=	125.58	5.73
128	125.44	5.76	<=K	125.46	5.76	<<	125.59	5.78
129	125.26	5.79	<<	125.42	5.8	<<	125.49	5.81
130	125.17	5.82	<<	125.27	5.83	<<	125.47	5.85
131	124.97	5.85	<<	125.2	5.87	<<	125.34	5.88
132	124.86	5.88	<<	125.03	5.9	<<	125.3	5.92

Таблица с точностью до постоянного изотопа соответствует выявленным закономерностям распада и устойчивости ядер а также таблице 37.1.

Выводы и дополнительное пояснение расчетных таблиц.

Для исследования радиоактивных превращений ядер использованы два расчетных параметра : -коэффициент , характеризующий количество -туннелей ( изолированных направлений в другое измерение или количество циклонных вихрей ) в ядре,

- масса интегрального обменного кванта системы взаимодействующих нуклонов деленная на количество нуклонов в ядре.

При обосновании циклонной модели ядра было показано четкое взаимодействие коэффициента с рядами и периодами таблицы элементов . Коэффициент получен делением энергии связи ядра на энергию связи одного циклонного вихря. Масса обменного кванта характеризует энергетическое состояние ядра, коэффициент характеризует мезонный заряд ядра. Ядро устойчиво если эти коэффициенты имеют максимальное значение. Радиоактивные распады идут в направлении увеличения их значений. Интегральный обменный квант находится относительно системы взаимодействующих нуклонов в другом измерении , которое и определяется этим коэффициентом . Система взаимодействующих пространств устойчива при больших величинах этого параметра. Эти два коэффициента определяют потенциал мезонного поля ядерной материи , центр которого сосредоточен в начале координат создает поле , удерживающее взаимодействующие нуклоны.

Выявлена закономерность изменения этих коэффициентов для конкретных нуклидов заряда Z . Закономерность стабильна для всех ядер периодической системы. Стабильное ядро имеет максимум величин этих коэффициентов по сравнению с этими же коэффициентами , насчитанными для продуктов распада. Стабильная область ядер одного заряда может прерываться включением нестабильных ядер. Расчет находится в строгом соответствии с этими экспериментальными данными.

Граница - позитронного распада определяет переход изотопа от заряда Z к заряду Z-1 с увеличением коэффициентов , при этом коэффициенты изотопа Z больше по значению коэффициентов ядра заряда Z+1. В таблицах это обозначено в виде

[Следующий параграф]

Мини оглавление:

[0], [1.1.1, 1.1.2, 1.1.3, 1.1.4, 1.1.5, 1.1.6, 1.1.7, 1.1.8, 1.2, 1.2.1, 1.2.2, 1.2.2.a, 1.2.2.b, 1.2.2.c, 1.2.2.d, 1.2.2.e, 1.2.2.f, 1.2.2.g, 1.2.2.h, 1.2.3, 1.3.1, 1.3.2, 1.3.3, 1.3.4, 1.3.5, 1.3.6, 1.4.1, 1.4.2, 1.5, 1.6, 1.7.1, 1.7.2, 1.7.3.1, 1.7.3.2, 1.7.3.3, 1.7.4.1, 1.7.4.2, 1.8.1], [2.1, 2.2],[3.1, 3.2, 3.3, 3.4.1, 3.4.2, 3.4.3, 3.4.4, 3.4.5],[4.1, 4.2, 4.3, 4.4],[5.1, 5.1.Рис.52, 5.2, 5.3, 5.4, 5.4.Т1, 5.4.Т2, 5.4.Т3, 5.5.1, 5.5.2, 5.5.3, 5.5.4],[6.1.1, 6.1.2, 6.2.1, 6.2.2, 6.2.3, 6.2.4, 6.2.5, 6.3, 6.4.1, 6.4.2, 6.5.1, 6.5.2],[7.1, 7.2, 7.3, 7.4, 7.5, 7.6, 7.7.1, 7.7.2, 7.8.1, 7.8.2, 7.8.3, 7.9],[8.1, 8.2.1, 8.2.2, 8.3, 8.4, 8.5, 8.6, 8.6.T1, 8.7, 8.8.1, 8.8.2, 8.8.3, 8.9.1, 8.9.2, 8.9.3, 8.10, 8.10.T2, 8.10.T3],[9.1, 9.2, 9.3, Рис.88, 89, 90, 91, 92, 93, 94, 95, 96, 97, 98, 99, 100],[10.1, 10.2, 10.3, 10.4, 10.5, 10.6, 10.7, 10.8, 10.9, 10.10, 10.11, 10.12, 10.13, 10.14, 10.15.1, 10.15.2, 10.16.1, 10.16.2, 10.17, 10.18],[11]

Размещенный материал является электронной версией книги: © В.И.Елисеев, "Введение в методы теории функций пространственного комплексного переменного", изданной Центром научно-технического творчества молодежи Алгоритм. - М.:, НИАТ. - 1990. Шифр Д7-90/83308. в каталоге Государственной публичной научно-технической библиотеки. Сайт действует с 10 августа 1998.

E-mail: mathsru@gmail.com